Для скоростей дислокации, найденных моделированием при разных напряжениях т, находят (по аналогии с известными решениями) наилучшее степенное представление v ~ z11, а из него — предел т0 и критический индекс n.

Результат численного моделирования таких процессов сильно зависит от размера полигона. Если на всей ширине полигона дислокация “зависла” на препятствиях, нет гарантий, что при большей ее длине не нашелся бы незакрепленный участок...

Непрерывное в среднем скачкообразное движение дислокации, которую тормозят многие точечные препятствия, — случай самоорганизованной критичности. Из аналогий наиболее наглядна (но ничуть не легче для решения) задача о лавинах в куче песка.

Ho каждый отрезок дислокации с двумя точками закрепления напряжением т изгибается по дуге радиуса р = Gb/2т. Если допускать возможность “перелома” дислокации в точке, то она образует цепь дуг (рис. 48, а).

В металлах силы Пайерлса проявляются лишь при низких температурах, а фононное трение - при редко достигаемых высоких напряжениях. Обычно же при пластической деформации скорость дислокации ограничена сопротивлением точечных препятствий...