Новости

Новости

Концентрация напряжений


Поле перед головой скопления на расстояниях b << |х0 — L| << L имеет тот же вид, что:

где n0 = xo/L > 1 - безразмерное расстояние от источника, а E = (n0—1) — от головы серии. После подстановок n = cos 9; u = tg (0/2) выделяется главная часть интеграла при E << 1:

Следовательно, поле перед головой плоского скопления убывает медленнее, чем поле одиночной дислокации: как 1/V( х—L) вместо 1/(х—L). И концентрация напряжений существенна на расстояниях порядка длины скопления: o/т = 3 при E = (х—L)/L = 1/2.
Если задать всей серии виртуальное перемещение 5х (не изменяя никаких расстояний между дислокациями в ней), то внешнее напряжение т совершит работу перемещения каждой дислокации xbbx и всех дислокаций A1 = nтbbх, а удерживающее серию сопротивление препятствия F - работу A2 = -Fbx. Поскольку в равновесии A1+A2 = 0, то F = n т b, т. е. для близкодействия на расстояниях (х—L) << L плоская серия из n дислокаций есть концентратор напряжений, умножающий их в n раз.
Любые серии устойчивы под напряжением по отношению к скольжению в собственной плоскости, но у винтовых дислокаций есть и другие плоскости скольжения. Как только винтовая дислокация серии поднялась над общей плоскостью скольжения, каждая из остальных выталкивает ее из плоскости. Выход затрудняется расщеплением дислокаций, поэтому большие серии (n ~ 100) встречаются лишь в сплавах с низкой энергией дефектов упаковки.
Большинство серий при снятии нагрузки не исчезает (“обратная” пластическая деформация обычно е < 10в-4, что соответствует лишь распрямлению некоторых дуг сегментов длиной l ~ 1/Vp). Обратного движения серии нет из-за реакции с дислокациями других систем скольжения либо из-за выхода дислокаций из общей плоскости скольжения.