ГлавнаяHo в кристалле у всякой субграницы два края: реально существуют лишь диполи из двух разноименных дисклинаций.
Если конечную стенку представить как субграницу длиной H с постоянной энергией Г(w) и парой разноименных дисклинаций по краям, то упругая энергия в слое |х| < h (менее шага дислокаций h) принадлежит субгранице, а энергия дальнодействующего поля при |х| > H - дисклинациям. На расстояниях |x| > H поле стенки эквивалентно полю одиночной дислокации с вектором Бюргерса b1 = (H/h)b — wH. В зоне радиусом H < r < R энергия дислокации U = (Gb12/4п) In(R/H). Тогда на единицу длины каждой из образующих диполь дисклинаций приходится энергия
Для петли дисклинации площадью Н2 напряжения убывают с расстоянием r еще быстрее — как bН2/r3 при r/Н >> 1, а энергия петли такая же, как у петли дислокации с вектором Бюргерса b = wH.
Поскольку энергия поля дисклинации квадратично зависит от угла со, дальнодействующее поле отсутствует лишь у тех стыков субграниц, где Ewi = 0. Разница хорошо видна для кубика материала, очерченного петлями дислокаций (рис. 76, а). Одна стопка петель образует четыре субграницы (“верх и низ” открыты). Развороты на этих субграницах разные (w — на краевых сторонах и w/2 — на винтовых). Каждую грань кубика очерчивает квадратная петля дисклинации. При этом на вертикальных ребрах |Ewi| = w/2, на горизонтальных |Ewi| = w (одна дисклинация). Есть дальнодействующее поле деформаций, которое и сопрягает кубик с остальным объемом через “открытые” грани. Если эти грани закрыть второй системой петель (рис. 76, б), то по всем граням развороты со, а по всем ребрам их сумма Еwi = 0, так что теперь все грани замкнуты одинаково, и от кубика нет дальнодействия.
