Главная
Новости
Строительство
Ремонт
Дизайн и интерьер
Строительная теплофизика
Прочность сплавов
Основания и фундаменты
Осадочные породы
Прочность дорог
Минералогия глин
Краны башенные
Справочник токаря
Цементный бетон




13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017





Яндекс.Метрика
         » » Поле конечной субграницы

Поле конечной субграницы

27.07.2017

Бесконечной можно считать субграницу, рассекающую весь монокристалл (краевые эффекты при этом описываются как силы изображения). В поликристалле единственно реальный объект — конечная субграница. В конечной стенке из n дислокаций высотой H = nh (см. рис. 71, в) полной компенсации полей на большом расстоянии быть не может.
Замкнутых выражений для сумм, описывающих поле стенки, при конечных n не существует. Его можно исследовать только численно. Ho в задаче не один характерный масштаб h, а два: шаг дислокаций h и размер стенки Н. Для качественного анализа соответственно надо расчленить и поле. Прежде всего, при х, у << h (около оси каждой отдельной дислокации) все решает только ее собственное поле. Далее, при |х| < h, |у| << H (близко к плоскости стенки и далеко от ее концов) получится примерно такое же — периодическое и экспоненциально затухающее — поле, как и для бесконечной стенки. Наконец далеко от всей стенки в целом (|у| >> H или |x| >> h) поле примерно такое же, как если бы все n дислокаций находились в центре стенки (составляли одну дислокацию с вектором Бюргерса nb): из такой далекой точки наблюдения вся стенка видна под малым углом, и перестановки дислокаций внутри него ничего существенно не изменят. Ho поле одной дислокации убывает как 1/r, т. е. и поле конечной стенки дальнодействующее, и в этом его главное отличие от стенки бесконечной.
Теперь ясно, что численно исследовать целесообразно только “среднюю часть” поля — область |х| > h, |y| < H/2. Здесь есть такие же полосы притяжения и отталкивания, но они короткие, а на расстояниях |х| > Н начинается область общего отталкивания от “суммарной” дислокации nb. Через крайние дислокации стенки (см. рис. 71, в) проходит граница двух “чаш притяжения”, откуда все одноименные дислокации втягиваются до единственного устойчивого положения х = 0, надстраивая стенку (а дислокации противоположного знака выталкиваются к краю чаши).