Асимптотические представления скорости дислокации




Главная
Новости
Строительство
Ремонт
Дизайн и интерьер
Строительная теплофизика
Прочность сплавов
Основания и фундаменты
Осадочные породы
Прочность дорог
Минералогия глин
Краны башенные
Справочник токаря
Цементный бетон




13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017


13.07.2017





Яндекс.Метрика
         » » Асимптотические представления скорости дислокации

Асимптотические представления скорости дислокации

26.07.2017


Для скоростей дислокации, найденных моделированием при разных напряжениях т, находят (по аналогии с известными решениями) наилучшее степенное представление v ~ z11, а из него — предел т0 и критический индекс n.
Известны асимптотические представления численных решений для двух типов задач о подвижности дислокаций. Одно — для надпорогового (т > т0) движения гибкой нити, на которую действуют всюду одинаковые силы трения, а также случайно рассеянные почти точечные препятствия (одинаковые и неизменные). Это соответствует скольжению дислокации при нулевой температуре. На полигонах, содержавших до 2в14 = 16 384 препятствий, при пробегах до 4*10в7 шагов найдено представление скорости v ~ [(т — т0)/т0]n. Показатель п зависел и от силы препятствия f: для слабых препятствий, мало изгибающих дислокацию, найдено п = 0,34 ± 0,10, а для сильных (с “крутым” изгибом) n = 0,24 ± 0,10. Однако, n < 1 означает, что реальность далека от условий модели: измерения скорости дают всегда n >> 1.
Причина в том, что не учтена температура: обычно все измерения сделаны ниже порога (т < т0), и стационарное движение дислокации прерывистое: оно складывается из скольжения (с фононным трением v ~ т) и ожидания термической активации у “мигающих” препятствий. Если гибкость дислокации не ограничена, численное моделирование “подпорогового” процесса дает подобную степенную зависимость

Вблизи порога, при z = [|т — т0|/т0] << 1, аналитически получена и зависимость n(T,f). Индекс

пропорционален силе препятствия f и зависит от сходственной температуры 0 (убывает с нагревом: чем сильнее препятствия, тем круче падает скорость дислокаций по мере охлаждения). Степенная зависимость обычна, но скейлинг оказался “не универсальный”: индекс п монотонно меняется с параметрами задачи. Концентрация препятствий вошла лишь в константу т0.
В рассмотренной модели температура низкая настолько, что ожидание активации много дольше, чем движение до следующей остановки. Для слабых препятствий формула потеряет смысл выше некоторой температуры 00, где n —> 1 (термическая активация станет столь быстрая, что ожидания нет). При апл = 0,03 и f = 0,01 отсюда 00 = 1/3 - “концентрационное упрочнение” примесью падает с температурой, пока 0 < 1/3. Действительно, у металлов сопротивление течению спадает от 0 К к “плато” около 0,2...0,3Tпл.
Таким образом, при умеренных температурах пластического течения сильно нелинейная зависимость скорости дислокации от напряжения обусловлена термически активируемым преодолением точечных препятствий (например, атомов примеси).