Сила тb постоянна и может сообщить дислокации ускорение тb/M. Эффективную массу M на единицу длины дислокации можно оценить по кинетической энергии ее упругого поля. При скольжении дислокации с постоянной скоростью v вдоль оси x скорость смещения вещества в точке г в ее поле u* = |(d/d/)u(r)| = v |du(r)/dx|, а плотность кинетической энергий поля u(u*)2/2 (если масса атома т, то плотность вещества u = m/b3). Для винтовой дислокации uz = b0/2n. Все ее поле имеет кинетическую энергию Uк = 1/2 u(M*)2dV = (mv2/4nb) ln(R/rя). Тогда из равенства Uк = Мv2/2 масса дислокации на единицу ее длины M — (m/2nb) ln(R/rя). Если, как обычно, отношение радиусов поля и ядра (R/rя) ~ 10в3 , то M = m/b: инерция всего поля движущейся дислокации эквивалентна массе одноатомной цепочки вдоль ее оси. Кинетическая энергия дислокации Uк = Mv2/2 ~ ub2v2/2 по сравнению с ее потенциальной энергией U = Gb2/2 при обычных скоростях v < 1см/с и G ~ 10в10 Па ничтожна: Uк/U ~ 10в-25. Соответственно ничтожен и “путь разгона” b, т. е. практически все время дислокация движется с постоянной скоростью, преодолевая некоторые “силы трения”.