Барьеры

Близкодействие параллельных дислокаций — дислокационные реакции. Если по условию реакция энергетически выгодна, то и поля таковы, что дислокации притягиваются: и для условия, и для сил (2) и (3) знак определяется скалярным произведением векторов Бюргерса b1b2.
Созданная реакцией дислокация неизбежно находится на пересечении плоскостей скольжения исходных дислокаций (см. рис. 35,в). Эта ось I3 = n1 х n2 и вектор Бюргерса b3 = b1 + b2 задают единственен) плоскость скольжения n3 = I3 х b3. Если она не является плоскостью скольжения для данной решетки, это сидячая дислокация. He двигаясь ни в какой плоскости, она служит барьером для движения последующих дислокаций (типа b1 в n1 и b2 в n2), так как взаимодействия 1—3 и 2—3 — всегда отталкивание.
В решетке ГЦК наблюдаются барьеры двух типов. Один образуется по заведомо выгодной реакции вида (а/2)[ 110] + (а/2)[0 Tl] —> (а/2)[101]; (или ABс + BCа —> AC на базисном тетраэдре) - барьер Ломер - Коттрелла (1951 г.). Другой - по реакции (о/2)[110] + (а/2)[110] а[100] - барьер Xupma (1961 г.); здесь исходные векторы Бюргерса взаимно перпендикулярны, и условие реакции U1+U2 > U3 включает соотношение винтовых и краевых компонент вектора Бюргерса.
В решетке ОЦК единственно выгодная реакция (а/2)[111] + (a/2)[111] —> а[100], и она дает всегда сидячие дислокации a (их должна содержать, в частности, любая сетка). В решетке ГПУ при базисном скольжении реакции идут, но барьеры невозможны (все b лежат в единственной плоскости).