Выражение (2) получено для винтовой дислокации. Для краевой так же G ~ r-1 и плотность энергии и ~ r-2, а разница заключается в зависимости u от угла 0, и интегрирование по 0 (задача 56) дает точно то же выражение (2), что и для винтовой дислокации, но с множителем 1/(1 - v). Коэффициент Пуассона 1/4 < v < 1/2, так что энергия краевой дислокации в изотропной среде в 1,3...2 раза выше, чем винтовой.
У смешанной дислокации вектор Бюргерса составляет некоторый угол ф с ее осью. Вычисляя ее энергию, надо в (2) сложить напряжения oijк от краевой компоненты дислокации с вектором Бюргерса b к = b sin ф и oijв — от винтовой компоненты с bв = b cos ф. Ho тензоры напряжений краевой и винтовой дислокаций вида (3.2.6) и (3.2.5) не имеют ни одной общей компоненты. Таким образом, при возведении сумм (oijк + oijв) в квадрат все перекрестные произведения будут равны нулю. Это означает, во-первых, что краевая и винтовая компоненты одной дислокации (и любых параллельных дислокаций) не взаимодействуют. А во-вторых, энергия смешанной дислокации вычисляется непосредственно как сумма энергий краевой и винтовой дислокаций с векторами Бюргерса bк(ф) и bв(ф):

откуда С/ (ф) ~ (1 + g cos 2ф).