ГлавнаяНеобходимость существования линейных дефектов решетки — дислокаций стала очевидной из наблюдений пластической деформации кристаллов. С появлением рентгеноструктурного анализа (Лауэ, 1912 г.) выяснилось, что после любой пластической деформации решетка сохраняется. Еще до этого было известно, что пластическая деформация кристалла — в отличие от упругой - негомогенная: происходит сдвиг по стопке избранных плоскостей скольжения (Эвинг и Розенгайн, 1899 г.). Кристаллографические индексы плоскостей скольжения и направления сдвига в них оказались для данного металла постоянными (Карпентер и Элам, 1920 г.). Тогда элементарный акт скольжения — сдвиг по одной атомной плоскости на одно межатомное расстояние (рис. 18).
Всякое возмущение распространяется с конечной скоростью. Пока сдвиг еще не достиг конца кристалла, в каждый момент можно очертить в плоскости скольжения границу области сдвига — дислокацию. Независимо от конкретного строения этой границы (размещения атомов около нее) всегда можно указать ее “среднюю линию” — ось дислокации. В частности, если изобразить решетку правильной всюду, кроме дислокации, то сдвиг сведется к перемещению одной “избыточной” полуплоскости (рис. 18, б), край которой — ось дислокации (обозначен значком _/_). Из рассуждений об атомном механизме скольжения наметилось первоначальное определение (Орован, Тэйлор, Поляни, 1934 г.): дислокация есть периметр площадки элементарного пластического сдвига в плоскости скольжения. Из него следует, что дислокация — линейно протяженный (одномерный) дефект решетки, ее ось в общем случае — произвольная линия, которая либо выходит на наружную поверхность кристалла, либо замкнута. След выхода дислокации на поверхность — ступенька, соединяющая две точки выхода.